相信许多留学生对数学代考都不陌生，国外许多大学都引进了网课的学习模式。网课学业有利有弊，学生不需要到固定的教室学习，只需要登录相应的网站研讨线上课程即可。但也正是其便利性，线上课程的数量往往比正常课程多得多。留学生课业深重，时刻名贵，既要学习知识，又要结束多种类型的课堂作业，physics作业代写，物理代写，论文写作等；网课考试很大程度增加了他们的负担。所以，您要是有这方面的困扰，不要犹疑，订购myassignments-help代考渠道的数学代考服务，价格合理，给你前所未有的学习体会。
我们的数学代考服务适用于那些对课程结束没有掌握，或许没有满足的时刻结束网课的同学。高度匹配专业科目，按需结束您的网课考试、数学代写需求。担保买卖支持，100%退款保证，免费赠送Turnitin检测报告。myassignments-help的Math作业代写服务，是你留学路上忠实可靠的小帮手！
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Averaged Interaction Energy
Equation (12.10) expresses the score $\Delta P$ as an overlap between the gradient $\hat{P}$ and the bath-induced change of system state $\Delta \hat{\varrho}$. In what follows, we express $\Delta P$ in terms of physically pertinent quantities. To this end, we decompose the total Hamiltonian into system (S), bath (B), and interaction (I) parts,
$$
\hat{H}(t)=\hat{H}{\mathrm{S}}(t)+\hat{H}{\mathrm{B}}+\hat{H}{\mathrm{I}} $$ and employ the Liouville-von Neumann equation of the total (system plus bath) state in the interaction picture, $$ \frac{\partial}{\partial t} \hat{\varrho}{\mathrm{tot}}(t)=-\frac{i}{\hbar}\left[\hat{H}{\mathrm{I}}(t), \hat{\varrho}{\mathrm{tot}}(t)\right]
$$
Here, the interaction Hamiltonian is transformed from the Schrödinger picture to the interaction picture by
$$
\hat{H}{\mathrm{I}}(t)=\hat{U}{\mathrm{F}}^{\dagger}(t) \hat{H}{\mathrm{I}}^{(\mathrm{S})}(t) \hat{U}{\mathrm{F}}(t)
$$
the free-evolution operator $\hat{U}{\mathrm{F}}(t)$ being given by the chronologically ordered expression $$ \hat{U}{\mathrm{F}}(t)=\mathrm{T} \exp \left[-\frac{i}{\hbar} \int_0^t d \tau \hat{H}{\mathrm{S}}(\tau)-\frac{i}{\hbar} \hat{H}{\mathrm{B}} t\right]
$$
The solution of (12.13) can be written as the Dyson (state) expansion
$$
\begin{aligned}
& \hat{\varrho}{\mathrm{tot}}(t)=\hat{\varrho}{\mathrm{tot}}(0)+\frac{-i}{\hbar} \int_0^t d t_1\left[\hat{H}{\mathrm{I}}\left(t_1\right), \hat{\varrho}{\mathrm{tot}}(0)\right] \
& +\left(\frac{-i}{\hbar}\right)^2 \int_0^t d t_1 \int_0^{t_1} d t_2\left[\hat{H}{\mathrm{I}}\left(t_1\right),\left[\hat{H}{\mathrm{I}}\left(t_2\right), \hat{\varrho}_{\mathrm{tot}}(0)\right]\right]+\ldots,
\end{aligned}
$$
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Spectral Overlap
Equation (12.24) may be rewritten in the form of an overlap of the system and the bath-response spectral matrices. This can be done by expanding the interaction Hamiltonian in a $d$-dimensional Hilbert space as a sum of products of the system and bath operators,
$$
\hat{H}{\mathrm{I}}=\hbar \sum{j=1}^{d^2-1} \hat{S}j \otimes \hat{B}_j . $$ If the mean values vanish, $\left\langle\hat{B}_j\right\rangle=0$, then (12.21) is satisfied. Otherwise, we may include these mean values in the system Hamiltonian, $$ \hat{B}_j \rightarrow \hat{B}_j^{\prime}=\hat{B}_j-\left\langle\hat{B}_j\right\rangle \hat{I}, \quad \hat{H}{\mathrm{S}}^{\prime}=\hat{H}{\mathrm{S}}+\sum_j\left\langle\hat{B}_j\right\rangle \hat{S}_j $$ We then transform (12.26) to the interaction picture and expand $$ \hat{S}_j(t)=\sum_k \epsilon{j k}(t) \hat{S}_k
$$ in the basis of operators $\hat{S}j$ that are Hermitian, traceless, and orthonormalized to $\operatorname{Tr}\left(\hat{S}_j \hat{S}_k\right)=d \delta{j k}$. This expansion defines a (real orthogonal) rotation matrix $\boldsymbol{\epsilon}(t)$ in the Hilbert space of the system, with elements
$$
\epsilon_{j k}(t)=\left\langle\hat{S}j(t) \hat{S}_k\right\rangle{\mathrm{id}}
$$
in the notation of (12.6). These matrix elements are the dynamical correlation functions of the system basis operators at infinite temperature. We similarly define the bath correlation (response) matrix $\boldsymbol{\Phi}(t)$ at a finite temperature with elements
$$
\Phi_{j k}(t)=\left\langle\hat{B}j(t) \hat{B}_k\right\rangle{\mathrm{B}}
$$
and a Hermitian matrix $\Xi$ with elements
$$
\Xi_{k j}=\left\langle\left[\hat{S}j, \hat{P}\right] \hat{S}_k\right\rangle $$ where $\langle\ldots\rangle=\operatorname{Tr}[\hat{\varrho}(0) \ldots]$. This matrix represents the gradient operator $\hat{P}$ [cf. (12.11b)] in the basis of operators $\hat{S}_j$. Using (12.29) and (12.30), we evaluate the bath and (finite-time) system spectra to be $$ \begin{aligned} \boldsymbol{G}(\omega) & =\int{-\infty}^{\infty} d t e^{i \omega t} \boldsymbol{\Phi}(t), \
\boldsymbol{\epsilon}_t(\omega) & =\frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_0^t d \tau e^{i \omega \tau} \boldsymbol{\epsilon}(\tau) .
\end{aligned}
$$
热力学代考
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Averaged Interaction Energy
等式（12.10）表示分数丁P作为梯度之间的重叠P^和浴引起的系统状态变化丁ϱ^. 下面，我们表示 $\Delta P$ 就物理相关量而言。为此，我们将总哈密顿量分解为系统 (S) 、浴 (B) 和相互作用 (I) 部分，
$$
\hat{H}(t)=\hat{H} \mathrm{~S}(t)+\hat{H} \mathrm{~B}+\hat{H} \mathrm{I}
$$
并在交互图片中使用总 (系统加浴) 状态的 Liouville-von Neumann 方程，
$$
\frac{\partial}{\partial t} \hat{\varrho} \operatorname{tot}(t)=-\frac{i}{\hbar}[\hat{H} \mathrm{I}(t), \hat{\varrho} \operatorname{tot}(t)]
$$
在这里，相互作用哈密顿量从薛定谔图转换为相互作用图
$$
\hat{H} \mathrm{I}(t)=\hat{U} \mathrm{~F}^{\dagger}(t) \hat{H} \mathrm{I}^{(\mathrm{S})}(t) \hat{U} \mathrm{~F}(t)
$$
自由进化算子 $\hat{U F}(t)$ 由按时间顺序排列的表达式给出
$$
\hat{U} \mathrm{~F}(t)=\mathrm{T} \exp \left[-\frac{i}{\hbar} \int_0^t d \tau \hat{H} \mathrm{~S}(\tau)-\frac{i}{\hbar} \hat{H} \mathrm{~B} t\right]
$$
(12.13) 的解可以写成 Dyson (state) 展开式
物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Spectral Overlap
方程 (12.24) 可以重写为系统和浴响应光谱矩阵的重岶形式。这可以通过扩展相互作用 的哈密顿量来完成 $d$-维希尔伯特空间作为系统和浴室算子的乘积之和，
$$
\hat{H} \mathrm{I}=\hbar \sum j=1^{d^2-1} \hat{S} j \otimes \hat{B}j $$ 如果均值消失， $\left\langle\hat{B}_j\right\rangle=0$, 那么 (12.21) 是满足的。否则，我们可以将这些平均值包含 在系统哈密顿量中， $$ \hat{B}_j \rightarrow \hat{B}_j^{\prime}=\hat{B}_j-\left\langle\hat{B}_j\right\rangle \hat{I}, \quad \hat{H} \mathrm{~S}^{\prime}=\hat{H} \mathrm{~S}+\sum_j\left\langle\hat{B}_j\right\rangle \hat{S}_j $$ 然后我们将 (12.26) 转换为交互图片并展开 $$ \hat{S}_j(t)=\sum_k \epsilon j k(t) \hat{S}_k $$ 在运营商的基础上 $\hat{S} j$ 是 Hermitian 的、无迹的和正交归一化的 $\operatorname{Tr}\left(\hat{S}_j \hat{S}_k\right)=d \delta j k$. 此 扩展定义了一个 (实正交) 旋转矩阵 $\epsilon(t)$ 在系统的希尔伯特空间中，有元素 $$ \epsilon{j k}(t)=\left\langle\hat{S} j(t) \hat{S}k\right\rangle \mathrm{id} $$ 在 (12.6) 的符号中。这些矩阵元素是无限温度下系统基算子的动态相关函数。我们类 似地定义 bath 相关 (响应) 矩阵 $\boldsymbol{\Phi}(t)$ 在具有元素的有限温度下 $$ \Phi{j k}(t)=\left\langle\hat{B} j(t) \hat{B}k\right\rangle \mathrm{B} $$ 和厄米特矩阵 $\Xi$ 与元素 $$ \Xi{k j}=\left\langle[\hat{S} j, \hat{P}] \hat{S}_k\right\rangle
$$
在哪里 $\langle\ldots\rangle=\operatorname{Tr}[\hat{\varrho}(0) \ldots]$. 这个矩阵代表梯度算子 $\hat{P}$ [比照。(12.11b)] 在运算符的基 础上 $\hat{S}_j$. 使用 (12.29) 和 (12.30)，我们评估浴和 (有限时间) 系统光谱为
$$
\boldsymbol{G}(\omega)=\int-\infty^{\infty} d t e^{i \omega t} \boldsymbol{\Phi}(t), \boldsymbol{\epsilon}_t(\omega)=\frac{1}{\sqrt{2 \pi}} \int_0^t d \tau e^{i \omega \tau} \boldsymbol{\epsilon}(\tau)
$$
myassignments-help数学代考价格说明
1、客户需提供物理代考的网址，相关账户，以及课程名称，Textbook等相关资料~客服会根据作业数量和持续时间给您定价~使收费透明，让您清楚的知道您的钱花在什么地方。
2、数学代写一般每篇报价约为600—1000rmb，费用根据持续时间、周作业量、成绩要求有所浮动(持续时间越长约便宜、周作业量越多约贵、成绩要求越高越贵)，报价后价格觉得合适，可以先付一周的款，我们帮你试做，满意后再继续，遇到Fail全额退款。
3、myassignments-help公司所有MATH作业代写服务支持付半款，全款，周付款，周付款一方面方便大家查阅自己的分数，一方面也方便大家资金周转，注意:每周固定周一时先预付下周的定金，不付定金不予继续做。物理代写一次性付清打9.5折。
Math作业代写、数学代写常见问题
留学生代写覆盖学科？
代写学科覆盖Math数学,经济代写，金融,计算机,生物信息，统计Statistics,Financial Engineering，Mathematical Finance，Quantitative Finance，Management Information Systems,Business Analytics,Data Science等。代写编程语言包括Python代写、Physics作业代写、物理代写、R语言代写、R代写、Matlab代写、C++代做、Java代做等。
数学作业代写会暴露客户的私密信息吗？
我们myassignments-help为了客户的信息泄露，采用的软件都是专业的防追踪的软件，保证安全隐私，绝对保密。您在我们平台订购的任何网课服务以及相关收费标准，都是公开透明，不存在任何针对性收费及差异化服务，我们随时欢迎选购的留学生朋友监督我们的服务，提出Math作业代写、数学代写修改建议。我们保障每一位客户的隐私安全。
留学生代写提供什么服务？
我们提供英语国家如美国、加拿大、英国、澳洲、新西兰、新加坡等华人留学生论文作业代写、物理代写、essay润色精修、课业辅导及网课代修代写、Quiz，Exam协助、期刊论文发表等学术服务，myassignments-help拥有的专业Math作业代写写手皆是精英学识修为精湛；实战经验丰富的学哥学姐！为你解决一切学术烦恼！
物理代考靠谱吗？
靠谱的数学代考听起来简单，但实际上不好甄别。我们能做到的靠谱，是把客户的网课当成自己的网课；把客户的作业当成自己的作业；并将这样的理念传达到全职写手和freelancer的日常培养中，坚决辞退糊弄、不守时、抄袭的写手！这就是我们要做的靠谱！
数学代考下单流程
提早与客服交流，处理你心中的顾虑。操作下单，上传你的数学代考/论文代写要求。专家结束论文，准时交给，在此过程中可与专家随时交流。后续互动批改
付款操作：我们数学代考服务正常多种支付方法，包含paypal，visa，mastercard，支付宝，union pay。下单后与专家直接互动。
售后服务：论文结束后保证完美经过turnitin查看，在线客服全天候在线为您服务。如果你觉得有需求批改的当地能够免费批改，直至您对论文满意为止。如果上交给教师后有需求批改的当地，只需求告诉您的批改要求或教师的comments，专家会据此批改。
保密服务：不需求提供真实的数学代考名字和电话号码，请提供其他牢靠的联系方法。我们有自己的工作准则，不会泄露您的个人信息。
myassignments-help擅长领域包含但不是全部:
myassignments-help服务请添加我们官网的客服或者微信/QQ，我们的服务覆盖：Assignment代写、Business商科代写、CS代考、Economics经济学代写、Essay代写、Finance金融代写、Math数学代写、report代写、R语言代考、Statistics统计学代写、物理代考、作业代写、加拿大代考、加拿大统计代写、北美代写、北美作业代写、北美统计代考、商科Essay代写、商科代考、数学代考、数学代写、数学作业代写、physics作业代写、物理代写、数据分析代写、新西兰代写、澳洲Essay代写、澳洲代写、澳洲作业代写、澳洲统计代写、澳洲金融代写、留学生课业指导、经济代写、统计代写、统计作业代写、美国Essay代写、美国代考、美国数学代写、美国统计代写、英国Essay代写、英国代考、英国作业代写、英国数学代写、英国统计代写、英国金融代写、论文代写、金融代考、金融作业代写。