相信许多留学生对数学代考都不陌生，国外许多大学都引进了网课的学习模式。网课学业有利有弊，学生不需要到固定的教室学习，只需要登录相应的网站研讨线上课程即可。但也正是其便利性，线上课程的数量往往比正常课程多得多。留学生课业深重，时刻名贵，既要学习知识，又要结束多种类型的课堂作业，physics作业代写，物理代写，论文写作等；网课考试很大程度增加了他们的负担。所以，您要是有这方面的困扰，不要犹疑，订购myassignments-help代考渠道的数学代考服务，价格合理，给你前所未有的学习体会。

我们的数学代考服务适用于那些对课程结束没有掌握，或许没有满足的时刻结束网课的同学。高度匹配专业科目，按需结束您的网课考试、数学代写需求。担保买卖支持，100%退款保证，免费赠送Turnitin检测报告。myassignments-help的Math作业代写服务，是你留学路上忠实可靠的小帮手！

---

物理代写|统计物理代写Statistical Physics of Matter代考|Transverse Dynamics

The effective Hamiltonian can also be expressed as $\mathcal{F}=-\int d s \hat{\lambda}(s) \cdot \boldsymbol{h}(s)$, where the transverse force induced on the segment $s$ is obtained by (11.50):
$$
\lambda(s)=-\frac{\delta \mathcal{F}}{\delta \boldsymbol{h}(s)}=f\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^2}\right)-\kappa\left(\frac{\partial^4 \boldsymbol{h}}{\partial s^4}\right) .
$$
Via the hydrodynamic interaction, this force at a segment $s^{\prime}$ affects the fluid velocity at another segment at $s$ (Fig. 20.4), which is same as the average undulation velocity therein, $\partial \boldsymbol{h}(s, t) / \partial t$, by the boundary condition. Thus we have
$$
\frac{\partial \boldsymbol{h}(s, t)}{\partial t}=\int d s^{\prime} \boldsymbol{\Lambda}\left(s-s^{\prime}\right) \cdot \lambda\left(s^{\prime}, t\right)+\boldsymbol{\xi}{\boldsymbol{h}}(t) . $$ where $\xi_h(t)$ is the appropriate Gaussian white noise. For a nearly straight chain, we restrict the above equation to be linear in $\boldsymbol{h}$, and the Oseen tensor $\boldsymbol{\Lambda}\left(s-s^{\prime}\right)$ can be simplified to: $$ \boldsymbol{\Lambda}\left(s-s^{\prime}\right)=\frac{1}{8 \pi \eta\left|s-s^{\prime}\right|}(I+\widehat{\boldsymbol{x}} \widehat{\boldsymbol{x}}) $$ Because $\lambda$ is vertical to $\hat{\boldsymbol{x}}$, (20.67) is expressed as $$ \begin{aligned} \frac{\partial \boldsymbol{h}(s, t)}{\partial t} & =-\frac{1}{8 \pi \eta} \int d s^{\prime} \frac{1}{\left|s-s^{\prime}\right|} \frac{\delta \mathcal{F}}{\delta \boldsymbol{h}\left(s^{\prime}, t\right)}+\boldsymbol{\xi}{\boldsymbol{h}}(t) \
& =\frac{1}{8 \pi \eta} \int d s^{\prime} \frac{1}{\left|s-s^{\prime}\right|}\left{f\left(\frac{\partial^2 \boldsymbol{h}}{\partial s^{\prime 2}}\right)-\kappa\left(\frac{\partial^4 \boldsymbol{h}}{\partial s^{\prime 4}}\right)\right}+\boldsymbol{\xi}_{\boldsymbol{h}}(t) .
\end{aligned}
$$
To facilitate solving for $\boldsymbol{h}(s, t)$ we apply the one-dimensional Fourier transform $$
\boldsymbol{h}(q, t)=\int_0^L d s e^{-i q \cdot s} \boldsymbol{h}(s, t)
$$
and obtain the equation of motion:
$$
\begin{aligned}
\frac{\partial \boldsymbol{h}(q, t)}{\partial t} & =-\Lambda_h(q)\left{f q^2+\kappa q^4\right} \boldsymbol{h}(q, t)+\xi_{\boldsymbol{h}}(q, t) \
& =-\tau_T(q)^{-1} \boldsymbol{h}(q, t)+\xi_{\boldsymbol{h}}(q, t)
\end{aligned}
$$
where
$$
\tau_T(q)=\frac{1}{\left(\kappa q^4+f q^2\right) \Lambda_h(q)}
$$

物理代写|统计物理代写Statistical Physics of Matter代考|Chain Longitudinal Dynamics

Now we turn our attention to dynamics of the longitudinal length $\mathcal{X}(t)$ by starting with its equilibrium time correlation function $\langle\Delta \mathcal{X}(t) \Delta \mathcal{X}(0)\rangle_0$. To this end, it is more straightforward to use the linear response theory in which the time correlation is directly related by the response $\langle\Delta \mathcal{X}(t)\rangle$ to a small time-dependent tension as was done for the static case in Chap. 11. We consider that the time-dependent tension, $\delta f(t)$, is applied at an chain end additionally beginning from $t=0$.

The mean equilibrium end-to-end distance, $X=\langle\mathcal{X}\rangle$ was given by (11.32) in terms of the transverse undulation. The corresponding quantity at a time $t,\langle\mathcal{X}(t)\rangle$, is given by
$$
\frac{\langle\mathcal{X}(t)\rangle}{L}=1-\frac{1}{2 L^2} \sum_q q^2\langle\boldsymbol{h}(q, t) \cdot \boldsymbol{h}(-q, t)\rangle
$$
Solving the Langevin equation (20.71) for $\boldsymbol{h}(q, t)$ with $f=f_0+\delta f(t)$ to the linear order in $\delta f(t)$, we can obtain
$$
\langle\boldsymbol{h}(q, t) \cdot \boldsymbol{h}(-q, t)\rangle=\langle\boldsymbol{h}(q, t) \cdot \boldsymbol{h}(-q, t)\rangle_0-\int_0^t d t^{\prime} m\left(q, t-t^{\prime}\right) \delta f\left(t^{\prime}\right),
$$
where $$
m\left(q, t-t^{\prime}\right)=\frac{4 k_B T L A_h(q)}{\left(\kappa q^2+f_0\right)} e^{-\frac{t-1}{\tau_L(q)}} .
$$
Here we define the longitudinal relaxation time by
$$
\tau_L(q)=\frac{\tau_T(q)}{2}=\frac{1}{2}\left(\kappa q^4+f_0 q^2\right) \Lambda_h(q) .
$$

统计物理代考

物理代写|统计物理代写Statistical Physics of Matter代考|Transverse Dynamics

有效哈密顿量也可以表示为 $\mathcal{F}=-\int d s \hat{\lambda}(s) \cdot \boldsymbol{h}(s)$ ，其中在该段上引起的横向力 $s$ 由 $(11.50)$ 获得:
$$
\lambda(s)=-\frac{\delta \mathcal{F}}{\delta \boldsymbol{h}(s)}=f\left(\frac{\partial^2 h}{\partial s^2}\right)-\kappa\left(\frac{\partial^4 h}{\partial s^4}\right)
$$
通过流体动力相互作用，这个力在一个部分 $s^{\prime}$ 影响另一段的流体速度 $s$ (图20.4)，与其中 的平均起伏速度相同， $\partial \boldsymbol{h}(s, t) / \partial t$, 由边界条件。因此我们有
$$
\frac{\partial \boldsymbol{h}(s, t)}{\partial t}=\int d s^{\prime} \boldsymbol{\Lambda}\left(s-s^{\prime}\right) \cdot \lambda\left(s^{\prime}, t\right)+\boldsymbol{\xi} \boldsymbol{h}(t) .
$$
在哪里 $\xi_h(t)$ 是合适的高斯白噪声。对于几乎直的链条，我们将上述方程式限制为线性 的h和 Oseen 张量 $\boldsymbol{\Lambda}\left(s-s^{\prime}\right)$ 可以简化为:
$$
\boldsymbol{\Lambda}\left(s-s^{\prime}\right)=\frac{1}{8 \pi \eta\left|s-s^{\prime}\right|}(I+\widehat{\boldsymbol{x}} \widehat{\boldsymbol{x}})
$$
因为 $\lambda$ 垂直于 $\hat{\boldsymbol{x}}$, (20.67) 表示为
$\langle$ begin{aligned} $}$ frac{へartial $\backslash$ boldsymbol{h}$}(s, t)} \backslash$ partial t $} \&=-\mid$ frac ${1}{8 \backslash p i \backslash$ leta} $}$ int $d s^{\wedge}{$ prim
为了便于求解 $\boldsymbol{h}(s, t)$ 我们应用一维傅立叶变换
$$
\boldsymbol{h}(q, t)=\int_0^L d s e^{-i q \cdot s} \boldsymbol{h}(s, t)
$$
得到运动方程:
$\backslash$ begin{aligned $} \backslash$ frac $\backslash$ partial $\backslash$ boldsymbol ${h}(q, t)} \backslash$ partial $t} \&=-\backslash$
在哪里
$$
\tau_T(q)=\frac{1}{\left(\kappa q^4+f q^2\right) \Lambda_h(q)}
$$

物理代写|统计物理代写Statistical Physics of Matter代考|Chain Longitudinal Dynamics

现在我们将注意力转向纵向长度的动态 $\mathcal{X}(t)$ 从其平衡时间相关函数开始
$\langle\Delta \mathcal{X}(t) \Delta \mathcal{X}(0)\rangle_0$. 为此，使用时间相关性与响应直接相关的线性响应理论更为直接
$\langle\Delta \mathcal{X}(t)\rangle$ 到一个小的时间相关的张力，就像在第 1 章的静态案例中所做的那样。11. 我 们认为时间依赖性紧张， $\delta f(t)$ ，应用于链端另外从 $t=0$.
平均平衡端到端距离， $X=\langle\mathcal{X}\rangle$ 根据横向起伏由 (11.32) 给出。一次对应的数量 $t,\langle\mathcal{X}(t)\rangle ＼mathrm{~, ~ 是 ~(谁) ~ 给 的 ~}$
$$
\frac{\langle\mathcal{X}(t)\rangle}{L}=1-\frac{1}{2 L^2} \sum_q q^2\langle\boldsymbol{h}(q, t) \cdot \boldsymbol{h}(-q, t)\rangle
$$
求解 Langevin 方程 (20.71) 为 $\boldsymbol{h}(q, t)$ 和 $f=f_0+\delta f(t)$ 到线性顺序 $\delta f(t)$ ，我们可以得 到
$$
\langle\boldsymbol{h}(q, t) \cdot \boldsymbol{h}(-q, t)\rangle=\langle\boldsymbol{h}(q, t) \cdot \boldsymbol{h}(-q, t)\rangle_0-\int_0^t d t^{\prime} m\left(q, t-t^{\prime}\right) \delta f\left(t^{\prime}\right)
$$
在哪里
$$
m\left(q, t-t^{\prime}\right)=\frac{4 k_B T L A_h(q)}{\left(\kappa q^2+f_0\right)} e^{-\frac{t-1}{\tau_L(q)}}
$$
在这里，我们定义纵向弛豫时间
$$
\tau_L(q)=\frac{\tau_T(q)}{2}=\frac{1}{2}\left(\kappa q^4+f_0 q^2\right) \Lambda_h(q)
$$

myassignments-help数学代考价格说明

1、客户需提供物理代考的网址，相关账户，以及课程名称，Textbook等相关资料~客服会根据作业数量和持续时间给您定价~使收费透明，让您清楚的知道您的钱花在什么地方。

2、数学代写一般每篇报价约为600—1000rmb，费用根据持续时间、周作业量、成绩要求有所浮动(持续时间越长约便宜、周作业量越多约贵、成绩要求越高越贵)，报价后价格觉得合适，可以先付一周的款，我们帮你试做，满意后再继续，遇到Fail全额退款。

3、myassignments-help公司所有MATH作业代写服务支持付半款，全款，周付款，周付款一方面方便大家查阅自己的分数，一方面也方便大家资金周转，注意:每周固定周一时先预付下周的定金，不付定金不予继续做。物理代写一次性付清打9.5折。

Math作业代写、数学代写常见问题

留学生代写覆盖学科？

代写学科覆盖Math数学,经济代写，金融,计算机,生物信息，统计Statistics,Financial Engineering，Mathematical Finance，Quantitative Finance，Management Information Systems,Business Analytics,Data Science等。代写编程语言包括Python代写、Physics作业代写、物理代写、R语言代写、R代写、Matlab代写、C++代做、Java代做等。

数学作业代写会暴露客户的私密信息吗？

我们myassignments-help为了客户的信息泄露，采用的软件都是专业的防追踪的软件，保证安全隐私，绝对保密。您在我们平台订购的任何网课服务以及相关收费标准，都是公开透明，不存在任何针对性收费及差异化服务，我们随时欢迎选购的留学生朋友监督我们的服务，提出Math作业代写、数学代写修改建议。我们保障每一位客户的隐私安全。

留学生代写提供什么服务？

我们提供英语国家如美国、加拿大、英国、澳洲、新西兰、新加坡等华人留学生论文作业代写、物理代写、essay润色精修、课业辅导及网课代修代写、Quiz，Exam协助、期刊论文发表等学术服务，myassignments-help拥有的专业Math作业代写写手皆是精英学识修为精湛；实战经验丰富的学哥学姐！为你解决一切学术烦恼！

物理代考靠谱吗？

靠谱的数学代考听起来简单，但实际上不好甄别。我们能做到的靠谱，是把客户的网课当成自己的网课；把客户的作业当成自己的作业；并将这样的理念传达到全职写手和freelancer的日常培养中，坚决辞退糊弄、不守时、抄袭的写手！这就是我们要做的靠谱！

数学代考下单流程

提早与客服交流，处理你心中的顾虑。操作下单，上传你的数学代考/论文代写要求。专家结束论文，准时交给，在此过程中可与专家随时交流。后续互动批改

付款操作：我们数学代考服务正常多种支付方法，包含paypal，visa，mastercard，支付宝，union pay。下单后与专家直接互动。

售后服务：论文结束后保证完美经过turnitin查看，在线客服全天候在线为您服务。如果你觉得有需求批改的当地能够免费批改，直至您对论文满意为止。如果上交给教师后有需求批改的当地，只需求告诉您的批改要求或教师的comments，专家会据此批改。

保密服务：不需求提供真实的数学代考名字和电话号码，请提供其他牢靠的联系方法。我们有自己的工作准则，不会泄露您的个人信息。

myassignments-help擅长领域包含但不是全部:

myassignments-help服务请添加我们官网的客服或者微信/QQ，我们的服务覆盖：Assignment代写、Business商科代写、CS代考、Economics经济学代写、Essay代写、Finance金融代写、Math数学代写、report代写、R语言代考、Statistics统计学代写、物理代考、作业代写、加拿大代考、加拿大统计代写、北美代写、北美作业代写、北美统计代考、商科Essay代写、商科代考、数学代考、数学代写、数学作业代写、physics作业代写、物理代写、数据分析代写、新西兰代写、澳洲Essay代写、澳洲代写、澳洲作业代写、澳洲统计代写、澳洲金融代写、留学生课业指导、经济代写、统计代写、统计作业代写、美国Essay代写、美国代考、美国数学代写、美国统计代写、英国Essay代写、英国代考、英国作业代写、英国数学代写、英国统计代写、英国金融代写、论文代写、金融代考、金融作业代写。