相信许多留学生对数学代考都不陌生,国外许多大学都引进了网课的学习模式。网课学业有利有弊,学生不需要到固定的教室学习,只需要登录相应的网站研讨线上课程即可。但也正是其便利性,线上课程的数量往往比正常课程多得多。留学生课业深重,时刻名贵,既要学习知识,又要结束多种类型的课堂作业,physics作业代写,物理代写,论文写作等;网课考试很大程度增加了他们的负担。所以,您要是有这方面的困扰,不要犹疑,订购myassignments-help代考渠道的数学代考服务,价格合理,给你前所未有的学习体会。

我们的数学代考服务适用于那些对课程结束没有掌握,或许没有满足的时刻结束网课的同学。高度匹配专业科目,按需结束您的网课考试、数学代写需求。担保买卖支持,100%退款保证,免费赠送Turnitin检测报告。myassignments-help的Math作业代写服务,是你留学路上忠实可靠的小帮手!


物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Cooperative Self-Energy in Periodic Structures

The $G_{j j^{\prime}}(\omega)$ two-atom terms are written in free space as sums over wave vectors $\boldsymbol{k}$ of the phase-difference factors $\left(\boldsymbol{\wp} \cdot \boldsymbol{\epsilon}\lambda\right)^2 \exp (i \boldsymbol{k} \cdot \boldsymbol{R})$, where $\boldsymbol{\epsilon}\lambda$ is a unit vector of polarization and $\boldsymbol{R}=\boldsymbol{r}j-\boldsymbol{r}{j^{\prime}}$. By contrast, in periodic, dispersive structures, these terms and their contributions to the self-energy can be evaluated in the normalmode basis of the structure described in Chapters 3 and 4 . On separating its real and imaginary parts, we may evaluate in the Markovian limit the principal-value term, $\Delta_{j j^{\prime}}$, that corresponds to the cooperative Lamb (RDDI) shift, and the $\delta$-function term, $\gamma_{j j^{\prime}}$, that represents the cooperative contribution to the line width or rate of fluorescence (spontaneous emission):
$$
\begin{aligned}
\gamma_{j j^{\prime}}-i \Delta_{j j^{\prime}}=& \frac{2 \pi}{\mathcal{V}} \sum_\alpha \omega_\alpha \phi_\alpha^*\left(\boldsymbol{r}j\right) \phi\alpha\left(\boldsymbol{r}{j^{\prime}}\right)\left(\boldsymbol{\rho} \cdot \boldsymbol{\epsilon}\lambda\right)^2 \
& \times\left[\delta\left(\omega_\alpha-\omega_{\mathrm{a}}\right)-i P\left(\frac{1}{\omega_\alpha-\omega_{\mathrm{a}}}+\frac{1}{\omega_\alpha+\omega_{\mathrm{a}}}\right)\right],
\end{aligned}
$$
where (as in Sec. 8.1.1) $\omega_\alpha$ and $\phi_\alpha\left(\boldsymbol{r}_j\right)$ denote the mode frequency and mode function, respectively, $\alpha=(\boldsymbol{K}, n, \lambda)$, where $\hbar \boldsymbol{K}$ is the mode quasimomentum, $n$ is the Brillouin zone number (Ch. 3), and $\mathcal{V}$ is the quantization volume.

物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Cooperative Self-Energy in Isotropic Structures

In what follows, (8.15) will be evaluated in the mode-continuum limit for isotropic media in which $\omega$ depends only on the modulus of $\boldsymbol{K}$, so that
$$
\sum_{\alpha=(\boldsymbol{K}, n, \lambda)} \rightarrow \mathcal{V} \sum_{n, \lambda} \int d \Omega_{\hat{\boldsymbol{K}}} \int K^2 d K
$$

where $\int d \Omega_{\hat{\boldsymbol{K}}}$ denotes solid-angle integration. This assumption can be invoked in three-dimensional (3D) periodic structures (photonic crystals), upon approximating the polyhedral Brillouin surface in $\boldsymbol{K}$ space by a sphere, so that $\int K^2 d K$ extends over the $n$th Brillouin zone.

To evaluate $\Delta_{j j^{\prime}}$ and $\gamma_{j j^{\prime}}$ in such media, we must first integrate (8.15) over all angles and sum over the mode polarizations. Then, for plane wave $\phi_\alpha$.
$$
\sum_{\lambda=1}^2 \int d \Omega_{\hat{\boldsymbol{K}}}\left(\hat{\boldsymbol{\rho}} \cdot \boldsymbol{\epsilon}\lambda\right)^2 \phi\alpha^\left(\boldsymbol{r}j\right) \phi\alpha\left(\boldsymbol{r}{j^{\prime}}\right)=\frac{1}{2} \int d \Omega{\hat{\boldsymbol{K}}}\left[1-(\hat{\boldsymbol{\beta}} \cdot \boldsymbol{K})^2\right] e^{i \boldsymbol{K} \cdot \boldsymbol{R}} \equiv f(K R),
$$
(8.17a)
where $\hat{\jmath}$ denotes the unit vector along the atomic dipole $\wp$. This integral may be explicitly performed for two-atom quasi-molecular dimer states, such that $\wp | \boldsymbol{R}$ (dimer $\Sigma$ states) or $\wp \perp \boldsymbol{R}$ (dimer $\Pi$ states),
$$
\begin{aligned}
&f_{\Sigma}(K R)=3\left[\frac{\sin K R}{(K R)^3}-\frac{\cos K R}{(K R)^2}\right], \
&f_{\Pi}(K R)=-\frac{3}{2}\left[\frac{\sin K R}{(K R)^3}-\frac{\cos K R}{(K R)^2}-\frac{\sin K R}{K R}\right] .
\end{aligned}
$$
In periodic structures conforming to the isotropic approximation, these expressions can be generalized to Bloch waves $\phi_\alpha$, yielding, upon averaging over $r_1$ and the orientations of $\boldsymbol{R}$,
$$
\begin{gathered}
\sum_{\lambda=1}^2 \int d \Omega_{\hat{K}}\left(\hat{\boldsymbol{\rho}} \cdot \boldsymbol{\epsilon}\lambda\right)^2\left\langle\phi\alpha^\left(\boldsymbol{r}j\right) \phi\alpha\left(\boldsymbol{r}{j^{\prime}}\right)\right\rangle=\frac{1}{2} f_n(K R) \Phi_n^{j j^{\prime}}(K), \ \Phi_n^{j j^{\prime}}(K)=\sum_g \frac{\sin g R}{g R}\left(\left|C{g \alpha}\right|^2+\sum_{g^{\prime}} \sum_{\left(g^{\prime} \neq g\right)} C_{g \alpha}^* C_{g^{\prime} \alpha} \frac{\sin \left|g-g^{\prime}\right| r_{j^{\prime}}}{\left|g-g^{\prime}\right| r_{j^{\prime}}}\right),
\end{gathered}
$$

物理代写|热力学代写thermodynamics代考|NEM2201

热力学代写

物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Cooperative Self-Energy in Periodic Structures

这 $G_{j j^{\prime}}(\omega)$ 两个原子项写在自由空间中作为波向量的总和 $k$ 相位差因数 $(\wp \cdot \epsilon \lambda)^2 \exp (i \boldsymbol{k} \cdot \boldsymbol{R})$ ,在哪里 $\epsilon \lambda$ 是偏振的单位向量,并且 $\boldsymbol{R}=\boldsymbol{r} j-\boldsymbol{r} j^{\prime}$. 相比之下,在周期性的色散结构中,这些项及其对自能的贡献可 以在第 3 章和第 4 章中描述的结构的正営模式基础上进行评估。在分离它的实部和虚部时,我们可以在马 尔可夫极限中评估主值项, $\Delta_{j j^{\prime}}$ ,这对应于合作 Lamb (RDDI) 偏移,并且 $\delta$-功能术语, $\gamma_{j j^{\prime}}$ ,表示对线宽或 莡光率 (自发发射) 的协同贡献:
$$
\gamma_{j j^{\prime}}-i \Delta_{j j^{\prime}}=\frac{2 \pi}{\mathcal{V}} \sum_\alpha \omega_\alpha \phi_\alpha^*(\boldsymbol{r} j) \phi \alpha\left(\boldsymbol{r} j^{\prime}\right)(\boldsymbol{\rho} \cdot \boldsymbol{\epsilon} \lambda)^2 \quad \times\left[\delta\left(\omega_\alpha-\omega_{\mathrm{a}}\right)-i P\left(\frac{1}{\omega_\alpha-\omega_{\mathrm{a}}}+\frac{1}{\omega_\alpha+\omega_{\mathrm{a}}}\right)\right],
$$
哪里 (如第 8.1.1 节) $\omega_\alpha$ 和 $\phi_\alpha\left(\boldsymbol{r}_j\right)$ 分别表示模式频率和模式函数, $\alpha=(\boldsymbol{K}, n, \lambda)$ ,在哪里 $\hbar \boldsymbol{K}$ 是模拟动 量, $n$ 是布里渊区编号 (第 3 章),以及 $\mathcal{V}$ 是量化体积。

物理代写|热力学代写thermodynamics代考|Cooperative Self-Energy in Isotropic Structures

在下文中,(8.15) 将在各向同性介质的模态连续极限中进行评估,其中 $\omega$ 只取决于模数 $\boldsymbol{K}$ ,以便
$$
\sum_{\alpha=(\boldsymbol{K}, n, \lambda)} \rightarrow \mathcal{V} \sum_{n, \lambda} \int d \Omega_{\hat{\boldsymbol{K}}} \int K^2 d K
$$
在哪里 $\int d \Omega_{\hat{K}}$ 表示立体角积分。这个假设可以在三维 (3D) 周期结构 (光子晶体) 中调用,在近似于多面 体布里渊表面 $K$ 一个球体的空间,所以 $\int K^2 d K$ 延伸到 $n$ 布里渊区。
评估 $\Delta_{j j^{\prime}}$ 和 $\gamma_{j j^{\prime}}$ 在这样的介质中,我们必须首先在所有角度上积分 (8.15) 并对模式极化求和。那么,对于平 面波 $\phi_\alpha$.
$$
\sum_{\lambda=1}^2 \int d \Omega_{\hat{\boldsymbol{K}}}(\hat{\boldsymbol{\rho}} \cdot \boldsymbol{\epsilon} \lambda)^2 \phi \alpha^{(\boldsymbol{r} j)} \phi \alpha\left(\boldsymbol{r} j^{\prime}\right)=\frac{1}{2} \int d \Omega \hat{\boldsymbol{K}}\left[1-(\hat{\boldsymbol{\beta}} \cdot \boldsymbol{K})^2\right] e^{i \boldsymbol{K} \cdot \boldsymbol{R}} \equiv f(K R),
$$
其中 $\hat{\jmath}$ 表示沿原子偶极子的单位向量 $\wp$. 该积分可以明确地针对双原子准分子二聚体状态执行,使得 $\wp \mid \boldsymbol{R}$ (二聚体 $\Sigma$ 州) 或 $\wp \perp \boldsymbol{R}$ (二聚体П状态),
$$
f_{\Sigma}(K R)=3\left[\frac{\sin K R}{(K R)^3}-\frac{\cos K R}{(K R)^2}\right], \quad f_{\Pi I}(K R)=-\frac{3}{2}\left[\frac{\sin K R}{(K R)^3}-\frac{\cos K R}{(K R)^2}-\frac{\sin K R}{K R}\right] .
$$
在符合各向同性近似的周期性结构中,这些表达式可以推广到布洛赫波 $\phi_\alpha$ ,屈服,平均超过 $r_1$ 和方向 $\boldsymbol{R}$ ~
$$
\sum_{\lambda=1}^2 \int d \Omega_{\hat{K}}(\hat{\boldsymbol{\rho}} \cdot \boldsymbol{\epsilon} \lambda)^2\left\langle\phi \alpha^{(\boldsymbol{r} j)} \phi \alpha\left(\boldsymbol{r} j^{\prime}\right)\right\rangle=\frac{1}{2} f_n(K R) \Phi_n^{j j^{\prime}}(K), \Phi_n^{j j^{\prime}}(K)=\sum_g \frac{\sin g R}{g R}\left(|C g \alpha|^2+\sum_{g^{\prime}} \sum_{\left(g^{\prime} \neq g\right)}\right.
$$

物理代写|热力学代写thermodynamics代考

myassignments-help数学代考价格说明

1、客户需提供物理代考的网址,相关账户,以及课程名称,Textbook等相关资料~客服会根据作业数量和持续时间给您定价~使收费透明,让您清楚的知道您的钱花在什么地方。

2、数学代写一般每篇报价约为600—1000rmb,费用根据持续时间、周作业量、成绩要求有所浮动(持续时间越长约便宜、周作业量越多约贵、成绩要求越高越贵),报价后价格觉得合适,可以先付一周的款,我们帮你试做,满意后再继续,遇到Fail全额退款。

3、myassignments-help公司所有MATH作业代写服务支持付半款,全款,周付款,周付款一方面方便大家查阅自己的分数,一方面也方便大家资金周转,注意:每周固定周一时先预付下周的定金,不付定金不予继续做。物理代写一次性付清打9.5折。

Math作业代写、数学代写常见问题

留学生代写覆盖学科?

代写学科覆盖Math数学,经济代写,金融,计算机,生物信息,统计Statistics,Financial Engineering,Mathematical Finance,Quantitative Finance,Management Information Systems,Business Analytics,Data Science等。代写编程语言包括Python代写、Physics作业代写、物理代写、R语言代写、R代写、Matlab代写、C++代做、Java代做等。

数学作业代写会暴露客户的私密信息吗?

我们myassignments-help为了客户的信息泄露,采用的软件都是专业的防追踪的软件,保证安全隐私,绝对保密。您在我们平台订购的任何网课服务以及相关收费标准,都是公开透明,不存在任何针对性收费及差异化服务,我们随时欢迎选购的留学生朋友监督我们的服务,提出Math作业代写、数学代写修改建议。我们保障每一位客户的隐私安全。

留学生代写提供什么服务?

我们提供英语国家如美国、加拿大、英国、澳洲、新西兰、新加坡等华人留学生论文作业代写、物理代写、essay润色精修、课业辅导及网课代修代写、Quiz,Exam协助、期刊论文发表等学术服务,myassignments-help拥有的专业Math作业代写写手皆是精英学识修为精湛;实战经验丰富的学哥学姐!为你解决一切学术烦恼!

物理代考靠谱吗?

靠谱的数学代考听起来简单,但实际上不好甄别。我们能做到的靠谱,是把客户的网课当成自己的网课;把客户的作业当成自己的作业;并将这样的理念传达到全职写手和freelancer的日常培养中,坚决辞退糊弄、不守时、抄袭的写手!这就是我们要做的靠谱!

数学代考下单流程

提早与客服交流,处理你心中的顾虑。操作下单,上传你的数学代考/论文代写要求。专家结束论文,准时交给,在此过程中可与专家随时交流。后续互动批改

付款操作:我们数学代考服务正常多种支付方法,包含paypal,visa,mastercard,支付宝,union pay。下单后与专家直接互动。

售后服务:论文结束后保证完美经过turnitin查看,在线客服全天候在线为您服务。如果你觉得有需求批改的当地能够免费批改,直至您对论文满意为止。如果上交给教师后有需求批改的当地,只需求告诉您的批改要求或教师的comments,专家会据此批改。

保密服务:不需求提供真实的数学代考名字和电话号码,请提供其他牢靠的联系方法。我们有自己的工作准则,不会泄露您的个人信息。

myassignments-help擅长领域包含但不是全部:

myassignments-help服务请添加我们官网的客服或者微信/QQ,我们的服务覆盖:Assignment代写、Business商科代写、CS代考、Economics经济学代写、Essay代写、Finance金融代写、Math数学代写、report代写、R语言代考、Statistics统计学代写、物理代考、作业代写、加拿大代考、加拿大统计代写、北美代写、北美作业代写、北美统计代考、商科Essay代写、商科代考、数学代考、数学代写、数学作业代写、physics作业代写、物理代写、数据分析代写、新西兰代写、澳洲Essay代写、澳洲代写、澳洲作业代写、澳洲统计代写、澳洲金融代写、留学生课业指导、经济代写、统计代写、统计作业代写、美国Essay代写、美国代考、美国数学代写、美国统计代写、英国Essay代写、英国代考、英国作业代写、英国数学代写、英国统计代写、英国金融代写、论文代写、金融代考、金融作业代写。