相信许多留学生对数学代考都不陌生，国外许多大学都引进了网课的学习模式。网课学业有利有弊，学生不需要到固定的教室学习，只需要登录相应的网站研讨线上课程即可。但也正是其便利性，线上课程的数量往往比正常课程多得多。留学生课业深重，时刻名贵，既要学习知识，又要结束多种类型的课堂作业，physics作业代写，物理代写，论文写作等；网课考试很大程度增加了他们的负担。所以，您要是有这方面的困扰，不要犹疑，订购myassignments-help代考渠道的数学代考服务，价格合理，给你前所未有的学习体会。
我们的数学代考服务适用于那些对课程结束没有掌握，或许没有满足的时刻结束网课的同学。高度匹配专业科目，按需结束您的网课考试、数学代写需求。担保买卖支持，100%退款保证，免费赠送Turnitin检测报告。myassignments-help的Math作业代写服务，是你留学路上忠实可靠的小帮手！
物理代写|空气动力学代写Aerodynamics代考|Incompressible Flow Navier-Stokes Equations
In a wide region of aerodynamical applications low subsonic speeds are encountered. Since the free stream Mach number for these types of are very low, the flow is assumed incompressible. The continuity equation for the incompressible flow becomes
$$
\vec{\nabla} \cdot \vec{V}=0
$$
Equation $2.65$ implies that the flow is divergenless which in turn simplifies the constitutive relations, Eq. $2.51 \mathrm{a}$, b. In addition, because of low speeds the temperature changes in the flow field will also be low which makes the viscosity remain constant. Since the viscosity is constant, the momentum equation is simplified also to take the following form
$$
\rho \frac{D \vec{V}}{D t}=-\vec{\nabla} p+\mu \nabla^2 \vec{V}
$$
In case of turbulent flows, we use the effective viscosity: $\mu_e=\mu+\mu_T$ in Eq. $2.66$ which undergoes an averaging process after Reynolds decomposition which makes the final form of the equations to be called ‘Reynolds Averaged Navier-Stokes Equations’.
Another convenient form of incompressible Navier-Stokes equations is written in terms of a new variable called vorticity. The vorticity vector is derived from the velocity vector as
$$
\vec{\omega}=\vec{\nabla} x \vec{V}
$$
The vorticity transport equation obtained from two dimensional version of Eq. $2.66$ reads as
$$
\frac{\partial \omega}{\partial t}+(\vec{V} \cdot \vec{\nabla}) \omega=\nabla^2 \omega
$$
Here, $\omega$ as the third component of the vorticity appears as a scalar quantity in Eq. 2.68, which does not have any pressure term involved. The integral form of Eqs. $2.65$ and $2.67$ reads as, (Wu and Gulcat 1981),
$$
\vec{V}(\vec{r}, t)=-\frac{1}{2 \pi} \int_R \frac{\vec{\omega}_o x\left(\vec{r}_o-\vec{r}\right)}{\left|\vec{r}_o-\vec{r}\right|^2} d R_0+\frac{1}{2 \pi} \int_B \frac{\left(\vec{V}_0 \cdot \vec{n}_0\right)\left(\vec{r}_o-\vec{r}\right)-\left(\vec{V}_0 x \vec{n}_0\right) x\left(\vec{r}_o-\vec{r}\right)}{\left|\vec{r}_o-\vec{r}\right|^2} d B_0
$$
物理代写|空气动力学代写Aerodynamics代考|Aerodynamic Forces and Moments
The aim in performing the real gas flow analysis over bodies is to determine the aerodynamic forces, moments and the heat loads acting. For this purpose the computed pressure and stress fields are integrated over whole surface of the body. The surface stresses are ohtained from the velocity gradients calculated at the surface. Let us now write down the $x, y$ and $z$ components of the infinitesimal surface force $\mathrm{dF}$ acting on the infinitesimal area $\mathrm{dA}$ of the surface
Here, $n_x, n_y$ and $n_z$ are the direction cosines of the vector normal to the infinitesimal surface $\mathrm{dA}$ Let us now express the area $\mathrm{dA}$ in curvilinear coordinates. We can express the integral relations which give the total force components in xyz in terms of the differential area given in curvilinear coordinates $\xi \eta$ as shown in Fig. 2.8.
As seen in Fig. $2.8$ the differential area dA can be computed in terms of the product of two infinitesimal vectors given as the changes of the position vector $\mathbf{r}=x \mathbf{i}+y \mathbf{j}+z \mathbf{k}$ in directions of $\xi$ and $\eta$ coordinates as $\mathrm{dA}=|(\mathrm{d} \mathbf{r} / \mathrm{d} \xi) \mathrm{x}(\mathrm{dr} / \mathrm{d} \eta)| \mathrm{d} \xi$ di . The vector product of these two vectors also give the direction of the unit normal $\mathbf{n}$ of dA. In explicit form we find
$$
\begin{aligned}
d A &=\left|\begin{array}{ccc}
\vec{i} & \vec{j} & \vec{k} \
x_{\xi} & y_{\xi} & z_{\xi} \
x_\eta & y_\eta & z_\eta
\end{array} \mid\right| \xi d \eta \
&=\sqrt{\left(y_{\xi} z_\eta-z_{\xi} y_\eta\right)^2+\left(x_{\xi} z_\eta-z_{\xi} x_\eta\right)^2+\left(y_{\xi} y_\eta-x_{\xi} y_\eta\right)^2 d \xi d \eta}
\end{aligned}
$$
Here, the term under the square root is named reduced Jacobian I. The unit normal vector in open form becomes
$$
\vec{n}=\left[\left(y_{\xi} z_{\eta \eta}-z_{\xi} y_\eta\right) \vec{i}-\left(x_{\xi} z_{\eta \eta}-z_{\xi} x_\eta\right) \vec{j}+\left(y_{\xi} y_{\eta \eta}-x_{\xi} y_\eta\right) \vec{k}\right]
$$
物理代写|空气动力学代写空气动力学代考|不可压缩流Navier-Stokes方程
在空气动力学的广泛应用中，会遇到低亚音速。由于这类流的自由流马赫数非常低，因此假定流动不可压缩。不可压缩流动的连续性方程为
$$
\vec{\nabla} \cdot \vec{V}=0
$$
方程$2.65$表明流动是无散度的，这反过来简化了本构关系，Eq. $2.51 \mathrm{a}$, b。此外，由于速度较低，流场的温度变化也较小，这使得粘度保持不变。由于粘度是恒定的，动量方程也简化为
$$
\rho \frac{D \vec{V}}{D t}=-\vec{\nabla} p+\mu \nabla^2 \vec{V}
$$
对于湍流，我们在Eq. $2.66$中使用有效粘度:$\mu_e=\mu+\mu_T$，它经过Reynolds分解后的平均过程，使方程的最终形式称为“Reynolds平均Navier-Stokes方程”
不可压缩Navier-Stokes方程的另一种方便形式是用一个叫做涡量的新变量来表示的。涡量矢量由速度矢量导出为
$$
\vec{\omega}=\vec{\nabla} x \vec{V}
$$
从二维版本的Eq. $2.66$得到的涡量输运方程为
$$
\frac{\partial \omega}{\partial t}+(\vec{V} \cdot \vec{\nabla}) \omega=\nabla^2 \omega
$$
在这里，$\omega$作为涡量的第三个分量出现在方程2.68中，它不涉及任何压力项。方程的积分形式。$2.65$和$2.67$读作，(Wu和Gulcat 1981)，
$$
\vec{V}(\vec{r}, t)=-\frac{1}{2 \pi} \int_R \frac{\vec{\omega}_o x\left(\vec{r}_o-\vec{r}\right)}{\left|\vec{r}_o-\vec{r}\right|^2} d R_0+\frac{1}{2 \pi} \int_B \frac{\left(\vec{V}_0 \cdot \vec{n}_0\right)\left(\vec{r}_o-\vec{r}\right)-\left(\vec{V}_0 x \vec{n}_0\right) x\left(\vec{r}_o-\vec{r}\right)}{\left|\vec{r}_o-\vec{r}\right|^2} d B_0
$$
物理代写|空气动力学代写空气动力学代考|空气动力和力矩
在物体上进行真实气体流动分析的目的是确定起作用的空气动力、力矩和热负荷。为此目的，计算出的压力和应力场是在整个物体表面的综合。表面应力是由在表面计算的速度梯度得到的。现在让我们写下作用在表面的微小面积$\mathrm{dA}$上的无穷小表面力$\mathrm{dF}$的$x, y$和$z$分量
这里，$n_x, n_y$和$n_z$是垂直于无穷小曲面的向量的方向余弦$\mathrm{dA}$现在让我们用曲线坐标表示面积$\mathrm{dA}$。我们可以用曲线坐标$\xi \eta$中给出的微分面积来表示xyz中的总力分量的积分关系，如图2.8所示 如图$2.8$所示，微分面积dA可以用两个无穷小向量的乘积来计算，即位置向量$\mathbf{r}=x \mathbf{i}+y \mathbf{j}+z \mathbf{k}$在$\xi$和$\eta$坐标方向上的变化为$\mathrm{dA}=|(\mathrm{d} \mathbf{r} / \mathrm{d} \xi) \mathrm{x}(\mathrm{dr} / \mathrm{d} \eta)| \mathrm{d} \xi$ di。这两个向量的向量积也给出了dA的单位法线$\mathbf{n}$的方向。在显式形式中，我们发现
$$
\begin{aligned}
d A &=\left|\begin{array}{ccc}
\vec{i} & \vec{j} & \vec{k} \
x_{\xi} & y_{\xi} & z_{\xi} \
x_\eta & y_\eta & z_\eta
\end{array} \mid\right| \xi d \eta \
&=\sqrt{\left(y_{\xi} z_\eta-z_{\xi} y_\eta\right)^2+\left(x_{\xi} z_\eta-z_{\xi} x_\eta\right)^2+\left(y_{\xi} y_\eta-x_{\xi} y_\eta\right)^2 d \xi d \eta}
\end{aligned}
$$
这里，平方根下的项被命名为约简雅可比矩阵i。开放形式的单位法向量变成
$$
\vec{n}=\left[\left(y_{\xi} z_{\eta \eta}-z_{\xi} y_\eta\right) \vec{i}-\left(x_{\xi} z_{\eta \eta}-z_{\xi} x_\eta\right) \vec{j}+\left(y_{\xi} y_{\eta \eta}-x_{\xi} y_\eta\right) \vec{k}\right]
$$
myassignments-help数学代考价格说明
1、客户需提供物理代考的网址，相关账户，以及课程名称，Textbook等相关资料~客服会根据作业数量和持续时间给您定价~使收费透明，让您清楚的知道您的钱花在什么地方。
2、数学代写一般每篇报价约为600—1000rmb，费用根据持续时间、周作业量、成绩要求有所浮动(持续时间越长约便宜、周作业量越多约贵、成绩要求越高越贵)，报价后价格觉得合适，可以先付一周的款，我们帮你试做，满意后再继续，遇到Fail全额退款。
3、myassignments-help公司所有MATH作业代写服务支持付半款，全款，周付款，周付款一方面方便大家查阅自己的分数，一方面也方便大家资金周转，注意:每周固定周一时先预付下周的定金，不付定金不予继续做。物理代写一次性付清打9.5折。
Math作业代写、数学代写常见问题
留学生代写覆盖学科？
代写学科覆盖Math数学,经济代写，金融,计算机,生物信息，统计Statistics,Financial Engineering，Mathematical Finance，Quantitative Finance，Management Information Systems,Business Analytics,Data Science等。代写编程语言包括Python代写、Physics作业代写、物理代写、R语言代写、R代写、Matlab代写、C++代做、Java代做等。
数学作业代写会暴露客户的私密信息吗？
我们myassignments-help为了客户的信息泄露，采用的软件都是专业的防追踪的软件，保证安全隐私，绝对保密。您在我们平台订购的任何网课服务以及相关收费标准，都是公开透明，不存在任何针对性收费及差异化服务，我们随时欢迎选购的留学生朋友监督我们的服务，提出Math作业代写、数学代写修改建议。我们保障每一位客户的隐私安全。
留学生代写提供什么服务？
我们提供英语国家如美国、加拿大、英国、澳洲、新西兰、新加坡等华人留学生论文作业代写、物理代写、essay润色精修、课业辅导及网课代修代写、Quiz，Exam协助、期刊论文发表等学术服务，myassignments-help拥有的专业Math作业代写写手皆是精英学识修为精湛；实战经验丰富的学哥学姐！为你解决一切学术烦恼！
物理代考靠谱吗？
靠谱的数学代考听起来简单，但实际上不好甄别。我们能做到的靠谱，是把客户的网课当成自己的网课；把客户的作业当成自己的作业；并将这样的理念传达到全职写手和freelancer的日常培养中，坚决辞退糊弄、不守时、抄袭的写手！这就是我们要做的靠谱！
数学代考下单流程
提早与客服交流，处理你心中的顾虑。操作下单，上传你的数学代考/论文代写要求。专家结束论文，准时交给，在此过程中可与专家随时交流。后续互动批改
付款操作：我们数学代考服务正常多种支付方法，包含paypal，visa，mastercard，支付宝，union pay。下单后与专家直接互动。
售后服务：论文结束后保证完美经过turnitin查看，在线客服全天候在线为您服务。如果你觉得有需求批改的当地能够免费批改，直至您对论文满意为止。如果上交给教师后有需求批改的当地，只需求告诉您的批改要求或教师的comments，专家会据此批改。
保密服务：不需求提供真实的数学代考名字和电话号码，请提供其他牢靠的联系方法。我们有自己的工作准则，不会泄露您的个人信息。
myassignments-help擅长领域包含但不是全部:
myassignments-help服务请添加我们官网的客服或者微信/QQ，我们的服务覆盖：Assignment代写、Business商科代写、CS代考、Economics经济学代写、Essay代写、Finance金融代写、Math数学代写、report代写、R语言代考、Statistics统计学代写、物理代考、作业代写、加拿大代考、加拿大统计代写、北美代写、北美作业代写、北美统计代考、商科Essay代写、商科代考、数学代考、数学代写、数学作业代写、physics作业代写、物理代写、数据分析代写、新西兰代写、澳洲Essay代写、澳洲代写、澳洲作业代写、澳洲统计代写、澳洲金融代写、留学生课业指导、经济代写、统计代写、统计作业代写、美国Essay代写、美国代考、美国数学代写、美国统计代写、英国Essay代写、英国代考、英国作业代写、英国数学代写、英国统计代写、英国金融代写、论文代写、金融代考、金融作业代写。