电子工程代写|光子简介代写Introduction to Photonics代考|PHYS3112

相信许多留学生对数学代考都不陌生,国外许多大学都引进了网课的学习模式。网课学业有利有弊,学生不需要到固定的教室学习,只需要登录相应的网站研讨线上课程即可。但也正是其便利性,线上课程的数量往往比正常课程多得多。留学生课业深重,时刻名贵,既要学习知识,又要结束多种类型的课堂作业,physics作业代写,物理代写,论文写作等;网课考试很大程度增加了他们的负担。所以,您要是有这方面的困扰,不要犹疑,订购myassignments-help代考渠道的数学代考服务,价格合理,给你前所未有的学习体会。

我们的数学代考服务适用于那些对课程结束没有掌握,或许没有满足的时刻结束网课的同学。高度匹配专业科目,按需结束您的网课考试、数学代写需求。担保买卖支持,100%退款保证,免费赠送Turnitin检测报告。myassignments-help的Math作业代写服务,是你留学路上忠实可靠的小帮手!


电子工程代写|信号处理与线性系统作业代写Signal Processing and Linear Systems代考|Total Reflection

Under conditions of total reflection [Figs. $2.2$ and $2.10$, Eq. (2.10)], the normal component of the wave vector turns imaginary
$$
k_{z}^{\mathrm{t}}=k_{0} \sqrt{n_{\mathrm{t}}^{2}-n_{\mathrm{i}}^{2} \sin ^{2} \theta^{\mathrm{i}}}=:-\mathrm{j} \gamma^{\mathrm{t}} .
$$

In medium (t), for which we assume $z>0$, the field is then given by
$$
E^{\mathrm{t}}=E_{0}^{\mathrm{t}} \mathrm{e}^{-\mathrm{j}(k \cdot \mathbf{x}-\omega t)}=E_{0}^{\mathrm{t}} \mathrm{e}^{-\gamma^{\mathrm{t}} z} \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\left(k_{x}^{\mathrm{t}} x-\omega t\right)} .
$$
The amplitude of this inhomogeneous, so-called evanescent wave decays exponentially with increasing distance from the interface so that the wave is essentially confined to a layer of thickness $1 / \gamma^{\mathrm{t}}$. This penetration depth is on the order of a wavelength unless the angle of incidence is very close to the critical angle, where it grows quickly and approaches infinity at $\theta^{\mathrm{i}}=\theta_{\text {crit }}$ [Eq. (2.43)].

According to Eq. (2.19), the reflection coefficient for $\sigma$-polarized light under total reflection conditions is
$$
r_{\sigma}=\frac{1+\mathrm{j}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{z}^{\mathrm{i}}\right)}{1-\mathrm{j}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{\mathrm{z}}^{\mathrm{i}}\right)}=: \mathrm{e}^{\mathrm{j} \phi_{\sigma}},
$$
while the reflectance is $R=r r^{*}=1$; the reflectance of a metallic mirror, for comparison, is usually less than $0.9$. According to Eq. (2.45), $r_{\sigma}$ is complex and introduces a phase shift of the reflected wave that amounts to
$$
\frac{\phi_{\sigma}}{2}=\arctan \frac{\gamma^{\mathrm{t}}}{k_{z}^{\mathrm{i}}}=\arctan \frac{\left(n_{\mathrm{i}}^{2} \sin ^{2} \theta^{\mathrm{i}}-n_{\mathrm{t}}^{2}\right)^{1 / 2}}{n_{\mathrm{i}} \cos \theta^{\mathrm{i}}}
$$
(Fig. 2.14). For $\pi$-polarized light, Eq. (2.28) yields
$$
r_{\pi}=\frac{1+\mathrm{j}\left(n_{\mathrm{i}} / n_{\mathrm{t}}\right)^{2}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{z}^{\mathrm{i}}\right)}{1-\mathrm{j}\left(n_{\mathrm{i}} / n_{\mathrm{t}}\right)^{2}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{\mathrm{z}}^{\mathrm{i}}\right)}=: \mathrm{e}^{\mathrm{j} \phi=}
$$
with
$$
\frac{\phi_{\pi}}{2}=\arctan \frac{n_{\mathrm{i}}^{2}}{n_{\mathrm{t}}^{2}} \frac{\gamma^{\mathrm{t}}}{k_{2}^{\mathrm{i}}}=\arctan \frac{n_{\mathrm{i}}^{2}}{n_{\mathrm{t}}^{2}} \frac{\left(n_{\mathrm{i}}^{2} \sin ^{2} \theta^{\mathrm{i}}-n_{\mathrm{t}}^{2}\right)^{1 / 2}}{n_{\mathrm{i}} \cos \theta^{\mathrm{i}}} .
$$

电子工程代写|信号处理与线性系统作业代写Signal Processing and Linear Systems代考|Optical Tunneling Effect

If the optically thinner medium (refraction index $n_{\mathrm{L}}$ ) is sandwiched between two optically dense media $\left(n_{\mathrm{H}, \mathrm{I}}, n_{\mathrm{H}, 2}\right)$, a light wave can be transmitted through the optically thin medium even under total reflection conditions $\left|\mathbf{k}{|}\right|>n{\mathrm{L}} k_{0}$, provided that the refractive index of the output medium is large enough to support a propagating wave, $n_{\mathrm{H}, 2} k_{0}>\left|\mathbf{k}{|}\right|$; the transmission coefficient decreases roughly exponentially with distance $\propto \mathrm{e}^{-\gamma^{d} d}$ and the direction of the wave vector of the transmitted wave is given by Snell’s law, $n{\mathrm{H}, 2} \sin \theta^{\mathrm{t}}=n_{\mathrm{i}} \sin \theta^{\mathrm{H} . \mathrm{I}}$. This so-called optical tunnel effect is used in various photonic components (for example, high power beam splitters) and is the basis of scanning-tunneling optical microscopy that allows “tapping” the evanescent light scattered from sub-wavelength features of a specimen.

We have introduced the propagation or refractive index $n=\sqrt{\varepsilon}=\sqrt{1+\chi}$ as a function of the susceptibility of the medium, which relates the polarization density to the electric field; the susceptibility itself was treated as a phenomenological property of the medium that was considered as a continuum. We now want to present a simple mechanistic model of the susceptibility that qualitatively cxplains, among other things, the frequency dependence of the refractive index and the absorption coefficient of a medium. The approach of this Drude-Lorentz model is to treat the medium as containing discrete charges (electrons or ions) of a certain mass, held in place by a force that resembles a spring. In this picture, the polarization density of a medium is the vectorial sum over all microscopic dipole moments per unit volume. As we will see, the mass of the oscillating charged particles limits the frequency up to which they can contribute to the polarization; in the visible and near infrared region of the electromagnetic frequency spectrum, only electrons and protons (hydrogen ions) are light enough to contribute.

电子工程代写|光子简介代写Introduction to Photonics代考|PHYS3112

电子工程代写|信号处理与线性系统作业代写Signal Processing and Linear Systems代考|Total Reflection

$$
k_{z}^{\mathrm{t}}=k_{0} \sqrt{n_{\mathrm{t}}^{2}-n_{\mathrm{i}}^{2} \sin ^{2} \theta^{\mathrm{i}}}=:-\mathrm{j} \gamma^{\mathrm{t}} .
$$
在介质 $(\mathrm{t})$ 中,我们假设 $z>0$ ,则该字段由
$$
E^{\mathrm{t}}=E_{0}^{\mathrm{t}} \mathrm{e}^{-\mathrm{j}(k \cdot \mathbf{x}-\omega t)}=E_{0}^{\mathrm{t}} \mathrm{e}^{-\gamma^{\mathrm{t}} z} \mathrm{e}^{-\mathrm{j}\left(k_{x}^{t} x-\omega t\right)} .
$$
这种不均匀的,所谓的渐逝波的幅度随着与界面距离的增加呈指数衰减,因此 波基本上被限制在一层厚度内 $1 / \gamma^{\mathrm{t}}$. 除非入射角非常接近临界角,否则该穿透 深度约为波长,在临界角处它会迅速增长并接近无穷大 $\theta^{\mathrm{i}}=\theta_{\text {crit }}$ [方程式。 $(2.43)]{\text {。 }}$ 根据方程式。(2.19),反射系数为 $\sigma$-全反射条件下的偏振光为 $$ r{\sigma}=\frac{1+\mathrm{j}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{z}^{\mathrm{i}}\right)}{1-\mathrm{j}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{\mathrm{z}}^{\mathrm{i}}\right)}=: \mathrm{e}^{\mathrm{j} \phi_{\sigma}},
$$
而反射率是 $R=r r^{*}=1$; 相比之下,金属镜的反射率通常小于 $0.9$. 根据方程 式。(2.45), $r_{\sigma}$ 是复杂的,并引入了反射波的相移,相当于
$$
\frac{\phi_{\sigma}}{2}=\arctan \frac{\gamma^{\mathrm{t}}}{k_{z}^{\mathrm{i}}}=\arctan \frac{\left(n_{\mathrm{i}}^{2} \sin ^{2} \theta^{\mathrm{i}}-n_{\mathrm{t}}^{2}\right)^{1 / 2}}{n_{\mathrm{i}} \cos \theta^{\mathrm{i}}}
$$
(图 2.14) 。为了 $\pi$-偏振光,方程式。(2.28) 收益率
$$
r_{\pi}=\frac{1+\mathrm{j}\left(n_{\mathrm{i}} / n_{\mathrm{t}}\right)^{2}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{z}^{\mathrm{i}}\right)}{1-\mathrm{j}\left(n_{\mathrm{i}} / n_{\mathrm{t}}\right)^{2}\left(\gamma^{\mathrm{t}} / k_{\mathrm{z}}^{\mathrm{i}}\right)}=: \mathrm{e}^{\mathrm{j} \phi=}
$$

$$
\frac{\phi_{\pi}}{2}=\arctan \frac{n_{\mathrm{i}}^{2}}{n_{\mathrm{t}}^{2}} \frac{\gamma^{\mathrm{t}}}{k_{2}^{\mathrm{i}}}=\arctan \frac{n_{\mathrm{i}}^{2}}{n_{\mathrm{t}}^{2}} \frac{\left(n_{\mathrm{i}}^{2} \sin ^{2} \theta^{\mathrm{i}}-n_{\mathrm{t}}^{2}\right)^{1 / 2}}{n_{\mathrm{i}} \cos \theta^{\mathrm{i}}}
$$

电子工程代写|信号处理与线性系统作业代写Signal Processing and Linear Systems代考|Optical Tunneling Effect

如果光学较薄的介质(折射率 $n_{\mathrm{L}}$ ) 夹在两个光密介质之间 $\left(n_{\mathrm{H}, \mathrm{I}}, n_{\mathrm{H}, 2}\right)$ , 即使 在全反射条件下,光波也可以通过光学薄介质传输 $|\mathbf{k}| \mid>n \mathrm{~L} k_{0}$ ,假设输出介 质的折射率足够大以支持传播波, $n_{\mathrm{H}, 2} k_{0}>|\mathbf{k}| \mid$; 传输系数随距离大致呈指 数下降 $\propto \mathrm{e}^{-\gamma^{d} d}$ 并且透射波的波矢方向由斯涅尔定律给出, $n \mathrm{H}, 2 \sin \theta^{\mathrm{t}}=n_{\mathrm{i}} \sin \theta^{\text {H.I }}$. 这种所谓的光学隧道效应用于各种光子组件 (例 如,高功率分束器),并且是扫描隧道光学显微镜的基础,它允许“挖掘”从样 本的亚波长特征散射的候逝光。
我们已经介绍了传播或折射率 $n=\sqrt{\varepsilon}=\sqrt{1+\chi}$ 作为介质磁化率的函数, 它将极化密度与电场联系起来;易感性本身被视为介质的现象学特性,被认为 是一个连续统一体。我们现在想提出一个简单的磁化率机械模型,它可以定性 地解释折射率的频率依赖性和介质的吸收系数等。这种 Drude-Lorentz 模型 的方法是将介质视为包含一定质量的离散电荷 (电子或离子),并通过类似于 弹簧的力固定在适当的位置。在这张图片中,介质的极化密度是每单位体积的 所有微观偶极矩的矢量和。正如我们将看到的,振荡带电粒子的质量限制了它 们对极化的贡献频率;在电磁频谱的可见光和近红外区域,只有电子和质子 (氢离子) 的光足以做出贡献。

电子工程代写|信号处理与线性系统作业代写

myassignments-help数学代考价格说明

1、客户需提供物理代考的网址,相关账户,以及课程名称,Textbook等相关资料~客服会根据作业数量和持续时间给您定价~使收费透明,让您清楚的知道您的钱花在什么地方。

2、数学代写一般每篇报价约为600—1000rmb,费用根据持续时间、周作业量、成绩要求有所浮动(持续时间越长约便宜、周作业量越多约贵、成绩要求越高越贵),报价后价格觉得合适,可以先付一周的款,我们帮你试做,满意后再继续,遇到Fail全额退款。

3、myassignments-help公司所有MATH作业代写服务支持付半款,全款,周付款,周付款一方面方便大家查阅自己的分数,一方面也方便大家资金周转,注意:每周固定周一时先预付下周的定金,不付定金不予继续做。物理代写一次性付清打9.5折。

Math作业代写、数学代写常见问题

留学生代写覆盖学科?

代写学科覆盖Math数学,经济代写,金融,计算机,生物信息,统计Statistics,Financial Engineering,Mathematical Finance,Quantitative Finance,Management Information Systems,Business Analytics,Data Science等。代写编程语言包括Python代写、Physics作业代写、物理代写、R语言代写、R代写、Matlab代写、C++代做、Java代做等。

数学作业代写会暴露客户的私密信息吗?

我们myassignments-help为了客户的信息泄露,采用的软件都是专业的防追踪的软件,保证安全隐私,绝对保密。您在我们平台订购的任何网课服务以及相关收费标准,都是公开透明,不存在任何针对性收费及差异化服务,我们随时欢迎选购的留学生朋友监督我们的服务,提出Math作业代写、数学代写修改建议。我们保障每一位客户的隐私安全。

留学生代写提供什么服务?

我们提供英语国家如美国、加拿大、英国、澳洲、新西兰、新加坡等华人留学生论文作业代写、物理代写、essay润色精修、课业辅导及网课代修代写、Quiz,Exam协助、期刊论文发表等学术服务,myassignments-help拥有的专业Math作业代写写手皆是精英学识修为精湛;实战经验丰富的学哥学姐!为你解决一切学术烦恼!

物理代考靠谱吗?

靠谱的数学代考听起来简单,但实际上不好甄别。我们能做到的靠谱,是把客户的网课当成自己的网课;把客户的作业当成自己的作业;并将这样的理念传达到全职写手和freelancer的日常培养中,坚决辞退糊弄、不守时、抄袭的写手!这就是我们要做的靠谱!

数学代考下单流程

提早与客服交流,处理你心中的顾虑。操作下单,上传你的数学代考/论文代写要求。专家结束论文,准时交给,在此过程中可与专家随时交流。后续互动批改

付款操作:我们数学代考服务正常多种支付方法,包含paypal,visa,mastercard,支付宝,union pay。下单后与专家直接互动。

售后服务:论文结束后保证完美经过turnitin查看,在线客服全天候在线为您服务。如果你觉得有需求批改的当地能够免费批改,直至您对论文满意为止。如果上交给教师后有需求批改的当地,只需求告诉您的批改要求或教师的comments,专家会据此批改。

保密服务:不需求提供真实的数学代考名字和电话号码,请提供其他牢靠的联系方法。我们有自己的工作准则,不会泄露您的个人信息。

myassignments-help擅长领域包含但不是全部:

myassignments-help服务请添加我们官网的客服或者微信/QQ,我们的服务覆盖:Assignment代写、Business商科代写、CS代考、Economics经济学代写、Essay代写、Finance金融代写、Math数学代写、report代写、R语言代考、Statistics统计学代写、物理代考、作业代写、加拿大代考、加拿大统计代写、北美代写、北美作业代写、北美统计代考、商科Essay代写、商科代考、数学代考、数学代写、数学作业代写、physics作业代写、物理代写、数据分析代写、新西兰代写、澳洲Essay代写、澳洲代写、澳洲作业代写、澳洲统计代写、澳洲金融代写、留学生课业指导、经济代写、统计代写、统计作业代写、美国Essay代写、美国代考、美国数学代写、美国统计代写、英国Essay代写、英国代考、英国作业代写、英国数学代写、英国统计代写、英国金融代写、论文代写、金融代考、金融作业代写。

发表评论

您的电子邮箱地址不会被公开。 必填项已用*标注

Scroll to Top